Lord Kelvin uppfann Kelvin-skalan 1848 termometrar. Kelvin-skalan mäter de yttersta ytterligheterna i varmt och kallt. Kelvin utvecklade idén om absolut temperatur, det som kallas "Den andra termodynamiklagen"och utvecklade den dynamiska teorin om värme.
I 1800-taletforskare studerade vad som var den lägsta möjliga temperaturen. Kelvin-skalan använder samma enheter som Celcius-skalan, men den börjar kl ABSOLUT NOLL, temperatur där allt inklusive luft fryser fast. Absolut noll är O K, vilket är - 273 ° C grader Celsius.
Lord Kelvin - Biografi
Sir William Thomson, Baron Kelvin från Largs, Lord Kelvin av Skottland (1824 - 1907) studerade på Cambridge University, var en mästare roddare, och blev senare professor i naturfilosofi vid University of Glasgow. Bland hans andra framsteg var upptäckten av gaser från Joule-Thomson från 1852 och hans arbete på den första transatlantiska telegraf kabel (för vilken han blev riddare), och hans uppfinnande av spegelgalvanometern som användes vid kabelsignalering, sifoninspelaren, den mekaniska tidvattenprognosen, en förbättrad skeppskompass.
Utdrag ur: Philosophical Magazine oktober 1848 Cambridge University Press, 1882
... Den karakteristiska egenskapen för skalan som jag nu föreslår är att alla grader har samma värde; det vill säga att en värmeenhet som faller ned från en kropp A vid temperaturen T ° i denna skala, till en kropp B vid temperaturen (T-1) °, skulle ge ut samma mekaniska effekt, oavsett antalet T. Detta kan med rätta betecknas som en absolut skala eftersom dess kännetecken är ganska oberoende av de fysiska egenskaperna hos något specifikt ämne.
För att jämföra denna skala med lufttermometern måste värdena (enligt beräkningsprincipen som anges ovan) på lufttermometerns grader vara kända. Nu kan ett uttryck, erhållet av Carnot från övervägandet av sin ideala ångmotor, göra det möjligt att beräkna dessa värden när det latenta värmet för en given volym och trycket på mättad ånga vid vilken temperatur som helst experimentellt fast besluten. Bestämningen av dessa element är det huvudsakliga syftet med Regnaults stora arbete, som redan nämnts, men för närvarande är hans undersökningar inte fullständiga. I den första delen, som ensam har publicerats ännu, värms de latenta värmena med en given vikt och trycket på mättad ånga vid alla temperaturer mellan 0 ° och 230 ° (Cent. av lufttermometern) har konstaterats; men det skulle vara nödvändigt förutom att känna till tätheten för mättad ånga vid olika temperaturer, för att vi ska kunna bestämma det latenta värmet hos en given volym vid vilken temperatur som helst. M. Regnault tillkännager sin avsikt att inrätta undersökningar för detta objekt; men tills resultaten har gjorts kända har vi inget sätt att fylla i de data som är nödvändiga för det aktuella problemet, förutom genom att uppskatta tätheten för mättad ånga vid någon temperatur ( motsvarande tryck är känt av Regnaults redan publicerade undersökningar enligt de ungefärliga lagarna om komprimerbarhet och expansion (lagarna i Mariotte och Gay-Lussac, eller Boyle och Dalton). Inom gränserna för naturlig temperatur i vanligt klimat är densiteten för mättad ånga som faktiskt hittades av Regnault (Études Hydrométriques i Annales de Chimie) för att verifiera dessa lagar; och vi har skäl att tro från experiment som gjorts av Gay-Lussac och andra, att så hög som temperaturen 100 ° det inte kan vara någon avsevärd avvikelse; men vår uppskattning av densiteten för mättad ånga, baserad på dessa lagar, kan vara mycket felaktig vid så höga temperaturer vid 230 °. Följaktligen kan en helt tillfredsställande beräkning av den föreslagna skalan inte göras förrän efter det att ytterligare experimentdata ska ha erhållits. men med de data som vi faktiskt har, kan vi göra en ungefärlig jämförelse av den nya skalan med den för lufttermometern, som åtminstone mellan 0 ° och 100 ° kommer att vara tillfredsställande tillfredsställande.
Arbetet med att utföra nödvändiga beräkningar för att utföra en jämförelse av den föreslagna skalan med den för lufttermometern, mellan gränserna på 0 ° och 230 ° av det senare, har vänligen genomförts av Mr. William Steele, nyligen av Glasgow College, nu av St. Peter's College, Cambridge. Hans resultat i tabellformer lades fram för samhället, med ett diagram, där jämförelsen mellan de två skalorna representeras grafiskt. I den första tabellen visas mängderna av mekanisk effekt på grund av nedstigningen av en värmeenhet genom de successiva graderna av lufttermometern. Den använda värmeenheten är den mängd som krävs för att höja temperaturen på ett kilogram vatten från 0 ° till 1 ° av lufttermometern; och enheten för mekanisk effekt är en meter-kilogram; det vill säga ett kilo höjt en meter högt.
I den andra tabellen visas temperaturerna enligt den föreslagna skalan, som motsvarar de olika graderna av lufttermometern från 0 ° till 230 °. De godtyckliga punkterna som sammanfaller på de två skalorna är 0 ° och 100 °.
Om vi lägger till de första hundra siffrorna som anges i den första tabellen, hittar vi 135,7 för mängden arbete på grund av en värmeenhet som faller ned från en kropp A vid 100 ° till B vid 0 °. Nu skulle 79 sådana värmeenheter smälta ett kilo is, enligt Dr. Black (hans resultat är mycket lätt korrigerat av Regnault). Därför om värmen som behövs för att smälta ett kilo is nu tas som enhet, och om ett meterpund tas som enheten för mekanisk effekt, är mängden arbete som ska erhållas genom nedstigningen av en värmeenhet från 100 ° till 0 ° 79x135,7 eller 10 700 nästan. Detta är samma sak som 35 100 fotpund, vilket är lite mer än arbetet med en enhästsmotor (33 000 fotpund) på en minut; och följaktligen, om vi hade en ångmotor som fungerar med perfekt ekonomi på en-hästkraft, var pannan vid temperaturen 100 °, och kondensorn hålls vid 0 ° av en konstant tillförsel av is, snarare än ett kilo is skulle smälta in en minut.