Fysikfältet för vätskestatik

Vätskestatik är det fysiska området som involverar studier av vätskor i vila. Eftersom dessa vätskor inte är i rörelse, betyder det att de har uppnått ett stabilt jämviktstillstånd, så vätskestatik handlar till stor del om att förstå dessa vätskejämviktsförhållanden. När man fokuserar på inkomprimerbara vätskor (till exempel vätskor) i motsats till komprimerbara vätskor (som de flesta) gaser) kallas det ibland hydrostatik.

En vätska i vila genomgår inte någon ren spänning och upplever bara påverkan av den omgivande vätskans normala kraft (och väggar, om det är i en behållare), vilket är tryck. (Mer om detta nedan.) Denna form av jämviktstillstånd för en vätska sägs vara en hydrostatisk tillstånd.

Vätskor som inte är i hydrostatisk tillstånd eller i vila, och därför är i någon form av rörelse, faller under det andra fältet för fluidmekanik, vätskedynamik.

Tänk på en tvärsnittsskiva av en vätska. Det sägs uppleva en ren stress om den upplever en stress som är planplan, eller en stress som pekar i en riktning i planet. En sådan ren spänning, i en vätska, kommer att orsaka rörelse i vätskan. Normal stress är å andra sidan ett tryck in i det tvärsnittsområdet. Om området är mot en vägg, till exempel en bägare, kommer vätskans tvärsnittsarea att utöva en kraft mot väggen (vinkelrätt mot tvärsnittet - därför,

Begreppet normal kraft kan vara känt redan från början av fysikstudiet, eftersom det visar sig mycket i att arbeta med och analysera frikroppsdiagram. När något sitter stilla på marken skjuter det ner mot marken med en kraft lika stor som sin vikt. Marken utövar i sin tur en normal kraft tillbaka på objektets botten. Den upplever normalkraften, men normalkraften leder inte till någon rörelse.

En ren kraft skulle vara om någon sköt mot objektet från sidan, vilket skulle få objektet att röra sig så länge att det kan övervinna friktionens motstånd. En kraftcoplanär i en vätska kommer dock inte att bli utsatt för friktion, eftersom det inte finns friktion mellan molekyler i en vätska. Det är en del av det som gör det till en vätska snarare än två fasta ämnen.

Men, säger du, skulle det inte betyda att tvärsnittet skjuts tillbaka in i resten av vätskan? Och skulle det inte betyda att det rör sig?

Detta är en utmärkt poäng. Den tvärsnittsskivan med vätska skjuts tillbaka in i resten av vätskan, men när den gör det skjuter resten av vätskan tillbaka. Om vätskan är inkomprimerbar, kommer detta tryck inte att flytta något någonstans. Vätskan kommer att skjuta tillbaka och allt kommer att stanna kvar. (Om det är komprimerbart finns det andra överväganden, men låt oss hålla det enkelt för nu.)

Alla dessa små tvärsnitt av vätska som skjuter mot varandra och mot behållarens väggar, representerar små kraftbitar, och all denna kraft resulterar i en annan viktig fysisk egenskap hos vätskan: tryck.

Istället för tvärsnittsarealer bör du tänka på vätskan uppdelad i små kuber. Varje sida av kuben trycks på av den omgivande vätskan (eller ytan på behållaren, om längs kanten) och alla dessa är normala påkänningar mot dessa sidor. Den inkomprimerbara vätskan i den lilla kuben kan inte komprimera (det är vad "inkomprimerbar" betyder, trots allt), så det är ingen tryckförändring inom dessa små kuber. Kraften som trycker på en av dessa små kuber är normala krafter som exakt avbryter krafterna från de intilliggande kubytorna.

Denna annullering av krafter i olika riktningar är av de viktigaste upptäckterna i förhållande till hydrostatisk tryck, känd som Pascal's Law efter den lysande franska fysikern och matematikern Blaise Pascal (1623-1662). Detta innebär att trycket vid vilken punkt som helst är detsamma i alla horisontella riktningar, och därför att förändringen i tryck mellan två punkter kommer att stå i proportion till höjdskillnaden.

Ett annat viktigt begrepp för att förstå flytande statistik är densitet av vätskan. Den räknas in i Pascal's Law-ekvation, och varje vätska (såväl som fasta ämnen och gaser) har densiteter som kan bestämmas experimentellt. Här är en handfull vanliga tätheter.

Densitet är massan per volym per enhet. Tänk nu på olika vätskor, alla uppdelade i de små kuber som jag nämnde tidigare. Om varje lilla kub har samma storlek, betyder skillnader i densitet att små kuber med olika tätheter har olika mängd massa i sig. En liten kub med högre densitet kommer att ha mer "grejer" i sig än en liten kub med lägre densitet. Kuben med högre densitet är tyngre än den lilla kuben med lägre densitet och sjunker därför i jämförelse med den lilla kuben med lägre densitet.

Så om du blandar två vätskor (eller till och med icke-vätskor) tillsammans, kommer de tätare delarna att sjunka så att de mindre täta delarna kommer att stiga. Detta är också tydligt i principen om bärighet, som förklarar hur förskjutning av vätska resulterar i en uppåtgående kraft, om du kommer ihåg din Archimedes. Om du uppmärksammar blandningen av två vätskor medan det händer, till exempel när du blandar olja och vatten, kommer det att finnas mycket vätskerörelse, och det skulle täckas av vätskedynamik.

Men när vätskan når jämvikt, har du vätskor med olika tätheter som har sänkt sig i lager, med den högsta tätheten som bildar bottenlagret, tills du når den lägsta densitet vätska på det översta skiktet. Ett exempel på detta visas på grafiken på denna sida, där vätskor av olika typer har differentierat sig till skiktade lager baserat på deras relativa täthet.